anto_susilo

OK, pada kesempatan kali ini kita akan mempejari tentang “difraksi dan hamburan”, sebuah kata yang tak asing lagi buat kita tetapi belum tentu juga kita dapat mengartikannya dengan tepat. Beberapa bagian “difraksi dan hamburan” yang akan kita pelajari adalah Perumusan masalah difraksi, Difraksi bola pejal, Transmisi suara melalui celah, baik transmisi suara melalui celah besar maupun celah sempit serta Integral Kirchhoff. Artikel ini diterjemahkan dari buku Acoustics – An Introduction karangan Heinrich Kuttruff.

tentukan terjemahan ini masih banyak kekurangan, dan masih perlu masukkan dari temen2 semua serta apabila terdapat kesalahan dalam terjemahan ini saya ucapan mohon maaf.

& selamat membaca, SEMOGA BERMANFAAT….

Perumusan Masalah Difraksi

Perlakuan kuantitatif dari difraksi adalah jauh lebih sulit daripada refleksi suara dari permukaan datar. Pada Kesemptan ini kita akan menentukan gelombang difraksi dalam sedemikian rupa sehingga bidang total suara yang terdiri dari gelombang datang dan gelombang difraksi memenuhi kondisi batas yang ditentukan pada permukaan hambatan. Sering kali kondisi ini dapat dinyatakan oleh impedansi permukaan dinding, yaitu, setelah menyesuaikan perubahan dari definisi (6,10), dengan rasio

Dimana Vn menunjukan komponen normal dari kecepatan partikel (lihat gambar 7.3). Jika permukaan adalah objek hamburan akustik padat, komponen ini harus hilang. Karena terdiri dari kontribusi dari gelombang datang (Vi)n , dan gelombang difraksi (Vd)n, kondisi yang akan bertemu di sebuah permukaan pejal, dapat dinyatakan sebagai berikut :

continue reading >> download here

Difraksi pada bola pejal

Pada bagian ini kami anggap sebagai contoh penting dari difraksi ( atau hamburan ) dari gelombang datar oleh sebuah bola pejal dan bola berongga. Diperoleh jari-jarinya adalah kecil dibandingkan dengan panjang gelombang bidang difraksi yang dihasilkan dapat disajikan dalam bentuk formula tertutup. Tanpa bola pada bidang suara mempunyai alternatif akan memampatkan dan memperluas volume bola ; Selain itu, akan ditetapkan menjadi getaran dengan kecepatan Vi, dengan Pi menunjukkan tekanan suara gelombang datang. Bola harus melawan, baik gerakan oleh emisi gelombang sekunder, yaitu, gelombang bola dan gelombang dipol. Kecepatan Volume Q dari bentuk berikut dihitung dari perubahan volume relatif  , ekspresi kedua setelah persamaan (3.24a). Dengan membentuk waktu derivatif (yaitu dengan mengalikan 122 Difraksi dan hamburan dengan jω) dan dapat dituliskan sebagai berikut :

Jadi gelombang sekunder bola dapat ditulis :

continue reading >> download here

Transmisi Suara Melalui Celah

1. Integral Kirchhoff

Cukup akses yang berbeda untuk trik-trik difraksi disediakan oleh difraksi yang terpisahkan dapat diturunkan dari teorema Green dalam analisis vektor. Hal ini mengacu pada daerah V yang terpisah dari ruang total oleh beberapa batas dengan daerah S (lihat Gambar. 7.6a). Kami berasumsi bahwa semua gelombang suara yang terlibat harmonik dengan frekuensi sudut ω = ck. Kemudian persamaan difraksi Kirchhoff dinyatakan sebagai berikut :

2. Transmisi Suara Melalui Celah Besar

Dalam metode ini akan diterapkan untuk menghitung transmisi suara melalui lubang/celah di layar datar pejal yang panjangnya tidak terbatas (lihat ganbar 7.6b) yang terkena gelombang datar dengan tekanan suara yang datang dari kiri. Lubang diasumsikan cukup besar untuk membenarkan pendekatan Kirchhoff yang telah disebutkan sebelumnya.

Karena garis normal sejajar dengan sumbu x, Sehingga dapat diperoleh persamaan sebagai berikut :

3. Transmisi Suara Melalui Celah Sempit

Seperti yang dijelaskan sebelumnya pendekatan Kirchhoff gagal ketika celah lebih kecil dibandingkan dengan panjang gelombang, oleh karena itu kecepatan partikel pada celah mempunyai perbedaan yang signifikan dari gelombang datang.

Kita berasumsi bahwa dinding penyaring adalah sangat rapat dan memiliki celah bulat yang sangat kecil. Dari sebelah kiri, sebuah gelombang datar dengan tekanan suara Pi menumbuk suatu layar, hal ini ditunjukan oleh beberapa muka gelombang (gambar 7.7a). Seharusnya ini dipantulkan secara sempurna, sehingga akan terbentuk gelombang berdiri. Dari celah, muncul gelombang berbentuk bulat menuju ke dua sisi. Karena gelombang dari sisi sebelah kiri sangat lemah dan hanya menimbulkan distorsi sehingga dapat diabaikan. Sehingga di sebelah sisi kanan hanya terdiri gelombang bulat saja.

Untuk minghitung kekuatan gelombang bola tersebut kita cata bahwa tekanan suara 2Pi yang harus mengalahkan massa terbatas untuk mengatur pergerakan udara pada celah. Ini adalah garis aliran (lihat gambar 7.7b).

Gambar 7.7 : Transmisi udara melalui celah sempit : (a) muka gelombang yang terjadi dan gelombang yang ditransmisikan. (b) aliran garis dan koreksi akhir.

continue reading >> download here

———————————————————————————————–

download seluruh artikel >> download here

Referensi :

Kuttruff, Heinrich. 2004. Acoustics – An Introduction (Ch.7.1-7.3 – 118). London & New York : Taylor & Francis Group